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Mathématiques | Physique | Chimie | S.I. | SES - Economie | Divers Aide Creer des menus: //I.1ere Loi de Newton --1)Definition Dans un référentiel... --2)Exemple Sur une table sans fr... //II.2eme Loi de Newton L'accélération subie par... Pour quitter un sous-menu lorsque vous exécutez le programme sur la calculatrice appuyez sur exit ¤ Télécharger Fxi-interface ¤ Comment transférer un programme Générateur de pompes Comment transférer un cours sur votre calculatrice (pour graph 85) Produire des images, observer créé par Darkmark le 2007-05-26 21:51 Générer : Pour Fx-Interface Pour Fx-Interface (g100) Pour FA-124 (g85) En .cat Produire des images, observer 1 Formation d'une image 1.1 Image formee par une lentille mince convergente. Dans la construction graphique, on orientera l'axe optique principal, choisi comme axe des abscisses, dans le sens de la propagation de la lumiere. Les proprietes des trois rayons particuliers sont : - le rayon incident passant par le centre optique O n'est pas devie - le rayon incident parallele a l'axe optique emerge en passant par le foyer image F' - le rayon incident passant par le foyer objet F donne un rayon emergent parallele a l'axe optique Construction graphique d'une image d'un objet plan perpendiculaire a l'axe optique L'image cherchee est, comme l'objet, perpendiculaire a l'axe optique. De plus, son extremite A' est sur cet axe puisque le rayon AO traverse la lentille sans subir de deviation. Tous les rayons issus du point objet B qui traversent la lentille (faisceau grise) convergent au point B'. Construction graphique d'une image d'un point objet situe a l'infini Quand une source ponctuelle est a l'infini (comme l'est pratiquement une etoile), les rayons qui en partent sont paralleles. Relation de conjugaison sous forme algebrique et grandissement Relation de conjugaison des lentilles minces convergentes : 1/OA'-1/OA=1/OF' On appelle distance focale (image) f ' d'une lentille la distance algebrique du centre optique O de la lentille au foyer (image) : f=OF' La vergence C d'une lentille exprimee en dioptries () est definie par C=1/f ' avec f ' exprimee en metre. On appelle grandissement y le rapport algebrique y=A'B'/AB=OA'/OA Validite de cette etude : conditions de Gauss Un systeme est utilise dans les conditions de Gauss s'il n'est traverse que par des rayons faisant un angle faible avec l'axe du systeme (rayons par axiaux). Toutes les grandeurs et formules introduites ne sont valables que dans ces conditions. Ces conditions de Gauss sont considerees comme remplies si les qualites de l'image obtenue sont compatibles avec le “pouvoir de resolution” du recepteur (pixels, grain de la pellicule photo…). Les conditions de Gauss ne sont pas systematiquement remplies et l'image obtenue peut etre deformee (œilleton, objectif grand angle) ou non (objectif photographique normal…). 1.2 Image formee par un miroir spherique convergent Le miroir est une calotte spherique de centre C et de rayon R. Le foyer F' se situe au milieu du segment CS tel que SF'=F'C=R/2. La distance focale est f '=SF'=R/2. Les proprietes des trois rayons particuliers sont : - Le rayon incident passant par le centre optique C se reflechit sur lui-meme - Le rayon incident parallele a l'axe optique se reflechit en passant par le foyer image F' - Le rayon incident passant par le foyer image F' se reflechit parallelement a l'axe optique Construction graphique de l'image d'un objet plan perpendiculaire a l'axe optique principal L'objet et son image sont perpendiculaires a l'axe optique. A et A' sont sur cet axe puisque le rayon AS passe par le centre C et se reflechit sur lui-meme. Construction graphique de l'image d'un point objet situe a l'infini L'image d'un point objet B situe a l'infini est situee dans le plan focal image du miroir. Conditions de Gauss Tous les rayons incidents paralleles a l'axe optique principal qui se reflechissent sur le miroir ne convergent pas en un point unique (ce defaut du miroir spherique est connu sous le nom d'aberration de sphericite). Le modele du miroir spherique ci-dessus n'est donc valide que dans les conditions de Gauss. 2 Quelques instruments d'optique. 2.1 Le microscope Un microscope comprend deux systemes optiques appeles objectif et oculaire. L'objectif, place pres de l'objet a examiner, donne de celui-ci une image fortement agrandie. L'oculaire, derriere lequel se place l'œil, joue le role d'une loupe dans l'examen de l'image fournie par l'objectif. Ces deux systemes optiques sont maintenus a une distance invariable l'un de l'autre par fixation aux extremites d'un tube metallique. L'objet est examine par transparence ; il faut alors l'eclairer fortement en concentrant sur lui la lumiere au moyen d'un miroir orientable, associe souvent a un systeme optique convergent appele condenseur. Modelisation par un systeme de deux lentilles L'objectif est une lentille de faible diametre et de tres petite distance focale (quelques mm). L'image intermediaire A1B1 donnee par l'objectif constitue un objet pour l'oculaire. L'image finale A'B' qu'observe l'œil est renversee. La distance fixe delta = s'appelle la longueur optique du microscope. Elle est voisine de 16 cm dans tous les microscopes modernes. Le cercle oculaire et la position de l'œil Tous les rayons lumineux issus de l'objet et qui traversent le microscope passent, a la sortie, a l'interieur d'un cercle de diametre CD que l'on appelle le cercle oculaire. Son diametre est toujours inferieur a celui de la pupille de l'œil. L'œil dont la pupille est dans le plan de ce cercle recoit toute la lumiere qui traverse le microscope. Le grossissement standard G Pour un microscope, on peut le definir par le rapport du diametre apparent de l'image finale  au diametre apparent de l'objet observe a l'œil nu a la distance minimale de vision distincte Alpha : G = Beta/Alpha La distance minimale de vision distincte (appelee punctum proximum note d m) est egale a 25 cm pour l'œil normal. Alpha= tan (alpha) = AB/dm (1) L'image finale (A'B') est a l'infini (A' B') quand l'image intermediaire A1B1 est dans le plan focal objet de l'oculaire (mise au point a l'infini). Cette position est avantageuse pour l'œil normal puisqu'elle supprime la fatigue de l'accommodation. Beta = tan (Beta)= A1B1/ f'2 (2) Les triangles et sont semblables : A1B1/01I = A1B1/AB =Delta / O1F'1 = Delta / f '1 (3) (1), (2) et (3) G=Beta/Alfa=(Delta x dm)/(f '1 x f'2) 2.2 La lunette astronomique Une lunette comprend deux systemes optiques convergents de meme axe : un objectif et un oculaire. L'objectif peut etre assimile a une lentille mince convergente de grand diametre d'ouverture D (entre 20 cm et 1 m) et de grande distance focale f 1 (15 a 20 fois ce diametre D). L'oculaire joue le role d'une loupe dans l'examen de l'image fournie par l'objectif (c'est generalement un systeme de deux lentilles). Modelisation de la lunette astronomique par un systeme afocal de deux lentilles minces Comme dans le cas du microscope, l'image finale A'B' est renversee par rapport a l'objet AB. Le cercle oculaire est situe au-dela et tres pres du plan focal image de l'oculaire. Le plan focal objet F2 de l'oculaire coincide avec le plan focal image F'1 de l'objectif. Dans ce cas, un faisceau incident cylindrique est transforme par la lunette en un autre faisceau cylindrique. On dit que la lunette est afocale. L'image finale est rejetee a l'infini ; ceci permet d'eviter la fatigue de l'accommodation de l'œil de l'observateur. Beta = tan (Beta) = A1B1/f'2(4) Alpha = tan (alpha) = A1B1/O1F'1 = A1B1/f '1 (5) Le grossissement standard On appelle grossissement d'une lunette le rapport du diametre apparent de l'image finale au diametre appa¬rent de l'objet observe a l'œil nu : G = Beta/Alpha Dans le cas de la lunette afocale , on a : (4) et (5) : G = f '1/f '2 2.3 Le telescope de Newton L'objectif du telescope est un miroir concave (souvent de forme parabolique). L'oculaire, comme dans la lunette astronomique, joue le role d'une loupe dans l'examen de l'image fournie par l'objectif. Le faisceau lumineux entrant dans le telescope est reflechi par l'objectif puis devie par un petit miroir plan vers l'oculaire. Modelisation du telescope par un miroir concave spherique et une lentille mince Alpha = tan (alpha) = A1B1/CF'1 = A1B1/ SF'1 = A1B1/f '1(6) Le miroir spherique de centre C donne de l'objet AB situe a l'infini (A inf B inf) une image A1B1 situee dans le plan focal F'1 de ce miroir. L'image A1B1 devient objet pour le miroir plan qui en donne une image A2B2 symetrique par rapport a son plan. Beta = tan (beta) = A2B2/f'2 (7) L'image A2B2 devient objet pour l'oculaire qui en donne une image definitive A'B'. Cette image definitive est rejetee a l'infini car l'objet A2B2 est dans le plan focal objet F2 de l'oculaire. Cette position est caracteristique du telescope afocal. Le grossissement standard On appelle grossissement d'un telescope est le rapport du diametre apparent de l'image finale au diametre apparent de l'objet observe a l'œil nu : G = Beta/Alpha Dans le cas du telescope afocal, on a : (6) et (7) : G = f'1/f'2 Insérer une image ou un schéma Enregistrer le cours Pseudo : Adresse email : Créer nouveau cours Recherche : Pages 1...,113,114,115,116,117,118,119...,164 Cours : Date : Catégorie : Modifications : Physix 2008-06-04 18:20 Physique Aucune Phyz 2007-02-13 12:21 Mathematiques Aucune Pièces descriptives écrites 2008-10-20 17:10 Divers Aucune Pile 2007-03-20 19:42 Chimie Aucune Piles 2006-03-22 00:12 Physique Aucune PKa 2008-07-08 03:35 Mathematiques Aucune Pke Pka 2007-01-10 16:34 Mathematiques Aucune Pl 2008-11-19 00:14 Mathematiques Aucune Plan dans l'espace TS 2008-06-18 22:09 Mathematiques Aucune Plan de financement 2007-09-19 23:38 SES+Economie Aucune Plan detaillé 2007-06-14 21:59 Mathematiques Aucune Plan investissement 2006-11-24 16:15 Divers Aucune Plan investissement1 2006-11-24 16:17 Divers Aucune Planing GANT 2007-05-30 19:26 Divers Aucune Planning 2007-10-10 07:49 Divers Aucune Plans 2008-06-18 23:11 Mathematiques Aucune Plg 2008-05-24 15:41 Divers Aucune Plop 2008-04-25 11:42 Mathematiques Aucune Plop2 2008-04-25 11:49 Mathematiques Aucune Pneu 2008-06-02 21:05 S.I. 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